La lumière est une onde électromagnétique. Il y a donc 2 champs \(\vec{E}+\vec{B}\).

\[\nabla^2 \psi - \frac{1}{v^2} \frac{\partial ^2 \psi}{\partial t^2} = 0\] avec \(v\) la vitesse de propagation de l'onde \(v \) \(= \frac{c}{n}\).

L'oscillation de \(\psi\) en fonction du temps se fait à une période de \(T \) \(= \frac{\lambda}{v} \simeq 10^{-15}\)s.

C'est ce qui est mesuré par les capteurs : \(I \) \(= \frac{E}{\Delta t \times S} \propto \psi^2\).

Elle ``avance'' dans une direction à une vitesse v.

La dépendance temporelle est sinusoidale. On a alors \[\psi = A(\vec{r})\cos(\omega t+\varphi(\vec{r}))\]

Une surface telle que \(\varphi(\vec{r})\) est constant, ce qui implique que \(\cos()\) prend la m\^eme valeur pour un certain temps

Les surfaces d'onde sont des plans qui avancent dans une direction à la vitesse v.

Elle est de la forme \(\psi \) \(= A\cos(\omega t - \vec{k}\cdot \vec{r} + \varphi_0)\).

\[\omega = \frac{c}{n}k\]

Les surfaces d'onde sont des sphères concentriques. Elles sont de la forme \(\psi \) \(= \frac{A}{r} \cos(\omega t-kr)\)

\[\frac{2\pi}{\lambda} n \cdot AB\]

Les rayons lumineux sont orthogonaux aux surfaces d'onde en tout point.

Pour \(\cos(\omega t-kr)\), on est en présence d'une onde divergence, dans le cas contraire, \(\cos(\omega t + kr)\), c'est convergent.

\(\underline{\psi}(x, t) \) \(= \underline{A} e^{-i(-\vec{k}\cdot\vec{r} + \omega t)}\)

\(\underline{A} \) \(= A e^{-i\phi_0}\)

\(I \) \(= |\underline{A}|^2 \) \(= \underline{A} \cdot \underline{A}^*\)

\(\varphi_B = \frac{2\pi}{\lambda_0} \times \int_A^B n(l)\mathrm{d} l\)

la périodicité spatiale \(\lambda \) \(= \frac{2\pi}{k}\) et la périodicité temporelle \(T \) \(= \frac{2\pi}{\omega}\)