Les charges ponctuelles sont des particules élémentaires, comme l'électron \(e^-\) avec \(q_e \) \(= 1.6\cdot 10^{-19}C, q_p \) \(= + 1.6\cdot 10^{-19}C\)

La force que la charge \(q_p\) exerce sur q est \[\vec{F_{q_p\to q}} \) \(= \frac{qq_p}{4\pi \epsilon_0}\frac{\vec{e_{PM}}}{PM^2}\] avec \(\epsilon_0\) la permittivité du vide \(\frac{1}{36\pi \cdot 10^{9}}\) et \(\frac{1}{4\pi \epsilon_0}\simeq 9\cdot 10^{9}\)

\[\vec{F_{q_p\to q}} \) \(= q \cdot \E\] avec \(\E\) qui ne dépend que de la charge \(q_p\) : \[\E \) \(= \frac{q_p}{4\pi\epsilon_0}\frac{\vec{e_{PM}}}{PM^2}\] est le champ électrique crée par \(q_p\) au point M, en \(NC^{-1} / Vm^{-1}\)

Le champ électrique d'une distribution de charges ponctuelles \(q_i\) vaut \(\sum_{i\) \(=1}^n \vec{E_i}(M)\) au point M. Fonctionne aussi pour le potentiel

\(V(M) \) \(= \frac{q}{4\pi\epsilon_0 r} + Cst\)

Si une charge macroscopique Q est répartie uniformément dans un volume V, alors on parle de distribution volumique de charge uniforme et la densité volumique vaut \(\rho_c \) \(= \frac{Q}{V}\). De la m\^eme façon, on a \(\sigma_c \) \(= \frac{Q}{S}\) ou \(\lambda_c \) \(= \frac{Q}{L}\).